Документация

Модель Simulink®

Самый простой способ решить проблему маятника Фуко в Simulink® состоит в том, чтобы создать модель, которая решает двойные дифференциальные уравнения для системы. Эту модель показывают в рисунке 1. Уравнения, которые описывают маятник Фуко, приведены ниже. Для получения дополнительной информации на физике модели и деривации этих уравнений, смотрите Анализ и Физику.

Открытие модели

Введите sldemo_foucault в Командном окне MATLAB®, чтобы открыть эту модель. Эта модель регистрирует соответствующие данные к рабочему пространству MATLAB в структуре под названием sldemo_foucault_output. Регистрируемые сигналы имеют синий индикатор. Читайте больше о сигнале, входящем в систему Справка Simulink.

Рисунок 1: модель маятника Фуко

Начальные условия

Эта модель загружает константы и начальные условия из файла sldemo_foucault_data.m. Содержимое этого файла показывают в Таблице 1 ниже. Можно изменить параметры симуляции непосредственно в рабочем пространстве MATLAB. Начальная амплитуда маятника должна быть маленькой по сравнению с длиной маятника, потому что дифференциальные уравнения допустимы только для маленьких колебаний.

Таблица 1: Начальные условия

g = 9.83;          % acceleration of gravity (m/sec^2)
L = 67;            % pendulum length (m)
initial_x = L/100; % initial x coordinate (m)
initial_y = 0;     % initial y coordinate (m)
initial_xdot = 0;  % initial x velocity (m/sec)
initial_ydot = 0;  % initial y velocity (m/sec)
Omega=2*pi/86400;  % Earth's angular velocity of rotation about its axis (rad/sec)
lambda=49/180*pi;  % latitude in (rad)

Выполнение симуляции

Нажмите кнопку "Play" на панели инструментов на окне модели, чтобы запустить симуляцию. Симуляция будет использовать переменный шаг жесткий решатель, ode23t. Это моделирует маятник Фуко в течение 3 600 секунд (можно изменить время симуляции). Модель использует относительный допуск по умолчанию RelTol = 1e-6.

Рисунок 2: результаты симуляции маятника Фуко (время симуляции 3 600 секунд)

Результаты

Результаты симуляции показывают в рисунке 2 выше. Симуляция вычисляет координаты X и Y маятника и скоростные компоненты X и Y маятника.

Плоскость колебания маятника завершает 360 разверток степени больше чем за 24 часа. Период развертки является функцией географической широты lambda (см. деривацию в Анализе и Физике).

Рисунок 3: блок Animation показывает, сколько плоскость колебания маятника вращает за час

После того, как вы запуститесь, симуляция, дважды щелкают по блоку анимации, чтобы анимировать результаты.

Файл sldemo_foucault_animate.m строит положение боба маятника в различных моментах времени. Можно ясно видеть, как плоскость колебания маятника вращается.

Закрытие модели

Закройте модель. Очистите сгенерированные данные.

Анализ и физика

Этот раздел анализирует маятник Фуко и описывает физику позади него. Маятник может быть смоделирован как масса точки, приостановленная на проводе длины L. Маятник расположен в географической широте lambda. Удобно использовать ссылочные кадры, показанные в рисунке 4: инерционный кадр I (относительно центра Земли) и неинерционный кадр N (относительно наблюдателя на поверхности Земли). Неинерционный кадр ускоряется в результате вращения.

Рисунок 4: инерционные и неинерционные кадры для проблемы

Точка O является источником неинерционного кадра N. Это - точка на поверхности земли ниже точки приостановки маятника. Не инерционный кадр выбран таким образом, что ось z указывает далеко от центра Земли и перпендикулярна поверхности Земли. Ось X указывает юг, и ось Y указывает запад.

Как упомянуто во введении, плоскость колебания маятника Фуко вращается. Плоскость колебания завершает полное вращение во время Trot, данный следующей формулой, где Tday является длительностью одного дня (т.е. время, это берет Землю, чтобы вращаться вокруг ее оси однажды).

Фактор синуса требует дальнейшего обсуждения. Это часто неправильно принимается, что плоскость колебания маятника фиксируется в инерционном кадре относительно центра Земли. Это только верно в северных и южных полюсах. Чтобы устранить этот беспорядок, думайте о точке S (см. рисунок 4), где маятник приостановлен. В инерционном кадре I, точка S перемещается в круг. Боб маятника приостановлен на проводе постоянной длины. Поскольку простота игнорирует воздушное трение. В инерционном кадре I, существует только две силы, которые действуют на боба - проводная сила T и гравитационная сила Fg.

Векторный r дает положение боба маятника, B (см. рисунок 4). Второй закон ньютона утверждает, что сумма всех сил, действующих на тело, равняется массовым временам ускорение тела.

В этом доказательстве точки обозначают производные времени, стрелки обозначают векторы, прописные буквы обозначают унитарные векторы (i, j, и k вдоль x, y, и оси z). Точка выше векторной стрелки указала на производную времени вектора. Стрелка выше точки указала на вектор производной времени. Смотрите различие между общим ускорением и радиальным ускорением ниже.

Общее ускорение:

Радиальное ускорение:

Ускорение силы тяжести указывает на центр земли (отрицательное z-направление).

Анализируйте ускоряющий термин:

Производные времени единичных векторов появляются, потому что неинерционный ссылочный кадр N вращается на пробеле. Это означает, что унитарные векторы i, j, и k вращаются на пробеле. Их производные времени приведены ниже. Омега является угловой скоростью Земли оборота вокруг ее оси. Скалярная Омега является значением угловой скорости. Векторная Омега является векторной угловой скоростью. Его направление определяется правилом правой руки.

Перепишите производную времени вектора r относительно Омеги.

Точно так же выразите производную второго раза вектора r.

Чтобы упростить это уравнение, примите, что Омега для Земли является очень маленькой. Это позволяет нам игнорировать третий срок в уравнении выше. На самом деле второй срок (который уже намного меньше, чем первый срок) является четырьмя порядками величины, больше, чем третий срок. Это уменьшает уравнение до следующей формы:

Второй Закон ньютона может быть издан и разложен на x, y, и z компоненты можно следующим образом:

Угловая амплитуда колебаний является маленькой. Поэтому мы можем проигнорировать вертикальную скорость и вертикальное ускорение (z-точка и z-double-dot). Компоненты натяжения струн могут быть выражены с помощью малых угловых приближений, которые также значительно упрощают проблему, делая его двумерным (см. ниже).

Характеристические дифференциальные уравнения

Наконец физика проблемы может быть описана системой двойных приведенных ниже уравнений. Координаты X и Y задают положение боба маятника, как замечено наблюдателем на Земле.

Аналитическое (аппроксимированное) решение

Следующее является аналитическим решением проблемы маятника Фуко. К сожалению, это не точно. При попытке заменить аналитическим решением в дифференциальные уравнения, неотмененные условия порядка Омега придали квадратную форму, останется. Однако, потому что Омега является очень маленькой, мы можем проигнорировать неотмененные условия практически.

Фактическая система дифференциального уравнения асимметрична

Во время деривации условия, включающие Омегу, придали квадратную форму, были проигнорированы. Это привело к xy симметрии в дифференциальных уравнениях. Если условия Омеги в квадрате учтены, система дифференциального уравнения становится асимметричной (см. ниже).

Можно легко изменить текущую модель маятника Фуко, чтобы составлять асимметричные дифференциальные уравнения. Просто отредактируйте соответствующие блоки Усиления, которые содержат g/L и добавляют необходимое выражение. Это изменение введет очень маленькое полное исправление числовому результату.