Документация

Электростатика и магнитостатика

Уравнения Максвелла описывают электродинамику можно следующим образом:

Электрическая плотность потока D связана с электрическим полем E, $$D=\epsilon E$$, где ε является электрической проницаемостью материала.

Плотность магнитного потока B связана с магнитным полем H, $$B=\mu H$$, где µ является магнитной проницаемостью материала.

Кроме того, здесь J является плотностью электрического тока, и ρ является плотностью электрического заряда.

Для электростатических проблем Уравнения Максвелла упрощают до этой формы:

Начиная с электрического поля E является градиентом электрического потенциального V, $$E=-\nabla V$$, первое уравнение дает к следующему УЧП:

Для электростатических проблем граничные условия Дирихле задают электрический потенциальный V на контуре.

Для магнитостатических проблем Уравнения Максвелла упрощают до этой формы:

С тех пор $$\nabla \cdot B=0$$, там существует магнитный вектор-потенциал A, такой что

Используя идентичность

и кулонов прибор $$\nabla ·A=0$$, упростите уравнение для в терминах J к следующему УЧП:

Для магнитостатических проблем граничные условия Дирихле задают магнитный потенциал на контуре.