Документация

Электростатика и магнитостатика

Уравнения Максвелла описывают электродинамику следующим образом:

Плотность электрического потока D соотносится с электрическим полем E, $$D=$$αE, где λ - электрическая диэлектрическая проницаемость материала.

Плотность магнитного потока В связана с магнитным полем Н, $$В=$$мкН, где λ - магнитная проницаемость материала.

Кроме того, в данном случае J представляет собой плотность электрического тока, а startпредставляет собой плотность электрического заряда.

Для электростатических задач уравнения Максвелла упрощаются до такого вида:

Поскольку электрическое поле Е является градиентом электрического потенциала V, $$\mathrm{E=-\nabla V}$$, первое уравнение дает следующий PDE:

Для электростатических задач граничные условия Дирихле определяют электрический потенциал V на границе.

Для магнитостатических задач уравнения Максвелла упрощаются до этого вида:

С $$\mathrm{\nabla \cdot B=0\; года}$$существует магнитный векторный потенциал А, такой, что

Использование идентификатора

и кулоновский измерительный $$\mathrm{\nabla ·A=0}$$, упростить уравнение для А в терминах J к следующему PDE:

Для магнитостатических задач граничные условия Дирихле определяют магнитный потенциал на границе.